L_I=L_p-0,13dB≈ L_p  .	
(1.15)
       Kao što se vidi iz jednačine (1.15) nivo zvučnog pritiska Lp i nivo intenziteta zvuka LI, u praktičnim uslovima, imaju iste numeričke vrednosti pa se obično označavaju sa L i nazivaju kratko "nivo zvuka".
       Na slici 1.13 je prikazana veza između nivoa zvuka izraženog u dB, i jačine zvučnog pritiska izraženog u Pa, koja može biti korisna za brzu približnu transformaciju jednih jedinica u druge.
Ugao zračenja i usmereni zvučni izvori
       Izraz za intenzitet zvuka, jednačina (1.9), koji ima u imenitelju 4π〖 r〗^2 (površina sfere, lopte), važi za sferne talase, što znači da se odnosi na zvučni izvor koji zrači u svim pravcima podjednako. Konstanta 4π je, u stvari, pun prostorni ugao izražen u steradijanima, u koji izvor zvuka zrači. Prostorni ugao zračenja nije uvek pun, jer izvor može da zrači i u samo jedan izdvojeni deo prostora. U tom slučaju možemo pisati da je intenzitet zvuka u smeru ose  zvučnog  izvora dat relacijom:
J_0=P_a/(Ω_z∙r^2 )
(1.16)
gde je Ω_z≤4π njegov prostorni ugao zračenja.
       Izvori zvuka koji zrače u deo punog prostornog ugla (Ω_z≤4π) nazivaju se usmereni ili direktivni izvori. U praksi ih ima mnogo. Takav izvor je zvučnik koji se nalazi pored zida ili zvučnik koji zrači kroz akustički levak. 

Slika 1.14 - Zračenje tačkastog izvora u različite prostorne uglove [7]
Iz izraza 1.16 se može zaključiti da se kod usmerenih izvora sa istom snagom postiže veći intenzitet zvuka u smeru ose, nego kod neusmerenih. Drugim rečima, svaki izvor date snage Pa mogao bi proizvesti zvuk jačeg intenziteta J0 (u smeru ose), kad bi mu se na neki način smanjio prostorni ugao zračenja z. To se može ostvariti ako se, na primer, tačkasti izvor postavi u neposrednu blizinu beskonačno velikog, krutog i glatkog zida koji potpuno reflektuje zvuk, slika 1.14b. Ugao zračenja je upola manji (2 umesto 4 steradijana), nego kada zida ne bi bilo, pa se i intenzitet zvuka povećava dva puta. Zvučni pritisak povećava se pri tom √2 puta - vidi obrazac 1.8. Ako se izvor postavi uz ivicu koju obrazuju dva zida, slika 1.14c, prostorni ugao je još dva puta manji (), a intenzitet četiri puta veći nego u otvorenom prostoru. Najzad ako se izvor postavi u sam ugao koji obrazuju tri zida (ugao paralelopipedne prostorije), slika 1.14d, intenzitet se može povećati 8 puta u odnosu na slučaj kada izvor zrači u otvorenom prostoru, slika 1.14a